A dielektrikumokon az elektromos mező

Home | Rólunk | visszacsatolás

Dielektrikumokon úgynevezett test, nem vezetőképes elektro-ügynökség erő.

A „dielektrikum” beírása, hogy kijelölje M. Faraday ve társadalmakban, amelyek áthatolnak az elektromos mező, szemben a fém, amelynek a belsejében nincs elektrosztatikus mező. Di villanyszerelő közé tartoznak szilárd anyagok, mint például ebonit, porcelán, valamint a folyadék (például tiszta vízzel) és gázok.

Amikor változó külső körülmények (fűtés, az ionizáló sugárzás és m. P.) szigetelő áramot vezessenek. Változó dielektromos állapotban telephelyén schenii-in elektromos mező is magyarázható a molekula szerkezetében. Három osztályba sorolhatók dielektrikumok: 1) poláros-WIDE; 2) a nem-poláris; 3) kristályos.

Az első osztályú tartoznak olyan anyagok, mint a víz, nitro-benzol és mások. A molekulák ezen dielektrikumok nem szimmetrikusak, „penny-ry tömegek” a pozitív és negatív töltések nem esnek egybe, oldott, így az ilyen molekulák elektromos dipólusmomentum még abban az esetben, ha nincs elektromos mező.

Ábra. 12.19 mutatják vázlatosan molekula sósav Kis sok (a) vizet és (b), és az illető dipólus momentum a Debye.

Hiányában elektromos mező a dipólusmomentum a vízmolekulák véletlenszerűen orientált (ábra 12,20, a.), És a vektor összege minden pillanatban nulla N molekulák: PI = 0.

Ha a szigetelő elhelyezett elektromos mező, a dipólus momentum a molekulák hajlamos orientálódni mentén mező (ábra. 12,20, b), de nem teljes orientáció miatt véletlenszerű molekuláris termikus mozgást.

A másodosztályú dielektrikumok közé tartoznak az ilyen anyagok (például, hidrogén, oxigén stb), A molekulák hiányában egy elektromos mező van dipólus momentum. Ilyen mo-cules díjakat az elektronok és a sejtmagok vannak elrendezve úgy, hogy a „tömegközéppontjai” a pozitív és negatív töltések egybeesnek. Ha egy nem poláros molekula elhelyezett elektromos mező, a másként regisztrált több díjak vannak tolva szemben a Stora-us és a molekula lesz dipólmomentum. Ábra. 12.21 program-kusan körökkel jelzünk molekula, mint egységes dielektromos hiányában egy mezőt, és a teret alkalmaznak (nyíl a körök jelzik a dipólusmomentum a molekulák).

A harmadik osztályba - a kristályos dielektrikumok (például, Nagl), aprításra amely pozitív és negatív-ionok. Egy ilyen szigetelő lehet sematikusan tekinthető HÉA mint egy sor két „sublattices”, melyek közül az egyik a hajnal egy pozitív-feleség, a másik - negatív. Hiányában a középső sublattice szimmetrikusan vannak elrendezve, és a teljes időt az ilyen villamos szigetelő nulla. Ha a dielektromos elhelyezett elektromos mező, a sublattice bit th elmozdul ellenkező irányban, és egy dielektromos priobre-egy villamos pillanatban.

Mindezen folyamatok a különböző dielektrikumok egy elektromos mező, a polarizáció kombinált generikus kifejezés, t. E. Acquisition dielektromos dipól mo-MENT.

Az első osztály a dielektromos jellemző orientáció polarizáció, a második - az elektronikus, azaz, az elmozdulás a fejek a NYM módja elektronhéjak, a harmadik - .. Ion. Ta-kai besorolás önkényes, mivel minden típusú polarizációs egyszerre léteznek valós dielektromos mo-gut.

Megváltoztatása az elektromos mező, ahol on-szigetelő hoditsya hatással lesz az állam az polarizáció. Jellemzésére a polarizációs foka dielektromos teljes elektromos pillanatban az összes N molekulából lehetetlen, mivel ez az érték függ többek között, a térfogata a dielektrikum.

Ahhoz, hogy értékeli a polarizáció egy dielektromos vezetünk nagyságát jól nevezett polarizálja, akiknek az átlagos érték egyenlő az arány a teljes idő a V térfogata az elektromos szigetelő e mennyiség elem:

A polarizáció egység egy pendant négyzetméterenként (C / m 2).

Amikor dielektromos polarizációs generált pozitív töltést egyik felületén (gra-audio), és a másik - a negatív-WIDE (lásd ábra 12,20, és 12,21 b, b ..). Ezek elektromos töltések nevezett vayut kapcsolatos, mivel tartozik a molekulák a dielektrikum (vagy a kristályrács a ionos polarizáció), és nem lehet mozgatni elkülönítve molekulák vagy kell távolítani a felületről a dielektrikum ellentétben a szabad töltések, Koto-tökéletes szigetelő ryh sz.

Ha a dipólusmomentum a molekulák (elektronikus polarizáció), és van egy nagyobb-set elmozdulások „sublattices” (ionos polarizáció) növeli az elektromos mező intenzitása növeli a mértékét rendelési molekuláris (tájolási polarizáció) növeli - mindezt vezet növekedését felületi sűrűséggel # 948; Villamos kapcsolatos kommunikáció-nek díjakat.

Így # 948; St. mértékét mutatja dielektromos polarizáció.

Közötti kapcsolat létrehozása PB és # 948, a példa kommunikációs polarizált dielektrikum Rica paraiielepipedon alakkal rendelkező (ábra 12.22 is.). Az ilyen paralelepipedon képviseli, mint egy sor dipólusok, amelyek, az egyszerűség kedvéért, kell tekinteni, mint „lánc”; egyikük ábrán látható. 12.22 b. Mivel a belső része a „lánc” dipólusok elektromosan kompenzált, egy ilyen „lánc” hasonló a régóta dipólus futam közötti díjak egyenlő a szélén a paralelepipedon.

Ha az arcon a doboz az S felület vált olyan kapcsolódó sorozat qsv, teljes elektromos pillanatban csak téglatest számszerűen egyenlő qsv l. Displacement paralelepipedon V = Sl cos # 945;. Alapján az utolsó két egyenlet, van