tekercs induktivitása
szolenoid induktivitása
A számítás e. d. a. indukciós vezetékszakaszt alakja szerint a teljes vezeték és a változás mértéke a jelenlegi általában nagyon nehéz. Korlátozzuk magunkat egy hosszú szolenoid. A mágneses mező a szolenoid koncentrálódik a hatálya alá, és ezen a területen lehet tekinteni homogén (lásd. 18. §). Tegyük fel, hogy a teljes mennyiség a mágneses mező a mágnesszelep van töltve egységes anyag, amelynek relatív mágneses permeabilitása a mágneses fluxus Ezután „átszúró” minden egyes tekercs rész
ahol - a hossza a szolenoid; a menetek száma. Ha az aktuális a mágnesszelep az időben változik, a mágneses fluxus megváltozik, és
Ez vonatkozik minden alkalommal, majd szerint Faraday indukciós törvénye, minden tekercs egyenlő lesz
A sorosan kapcsolt tekercsek alkotó mágnesszelep be van kapcsolva, az egyesített e. d. a. induktivitás; Ha a tekercsek azonos,
Mivel menetei között a szolenoid által Ampere törvénye alkalmazni mechanikai erő függően áramváltozást ez a jelenlegi szabadon szolenoidhoz méretei (különösen a hosszúság) némileg változhat. Ez a változás azonban jelentéktelen, és általában figyelmen kívül hagyja. Tegyük fel, hogy az erők deformálja a szolenoid, nagyon kicsi, és ezért állandó marad. Mágneses permeabilitású belsejében található mágnesszelep intenzitásától függ a mágnesező tér által termelt áram a mágnesszelepet. A ferromágneses testek (vas, mágneses fém, és mások.) Ez a kapcsolat nagyon erős, így ha egy mágnesszelep mag ferromágneses, a mágneses fluxus változik nemcsak amiatt, hogy a változás a jelenlegi intenzitása, hanem a változás jelöli az egyszerűség kedvéért
Ha van egy állandó (például egy mágnesszelep nélkül mag), akkor E. d. a. A öninduktivitása egyenesen arányos a változás mértéke az áram a vezető:
Képlet (3,52), ebből következik, hogy az e. d. a. egy önindukciós előfordulhat egy állandó áramerősség, hacsak változások Visszatérve képletű (3,50); van
Ez azt jelenti, hogy a számítás e. d. a. induktivitás tekercs Faraday képlet képviseli, mint akár egy sor sorba kapcsolt tekercsek átölelő ugyanazon a mágneses fluxus vagy egy zárt vezető van komplex alakja, amely a „csatlakoztatott” mágneses fluxus
Azonban nem szabad elfelejteni, hogy a valóságban nincs áramlás és az áramlási csak belül a szolenoid által meghatározott képlet (3,49). Ha például, elvágva a szolenoid tekercsek (de a szolenoid maradt „hosszú”), és újra át rajta ugyanazt az áramot, ami nem változik, míg a csökkenés arányában a menetek száma távolítani. Szorozva a menetek száma a képletben készül, mert a változás a mágneses fluxus gerjeszti e. d. a. egyidejűleg az önindukciós tekercs sorba van kapcsolva.
A fenti jelenség tartották a önindukciós hosszú mágnesszelep homogén mag belsejében. Általánosságban, a vezetékek bármilyen alakú is használható képletek (3,52) és a (3,53), ha a mágneses fluxus található.
„Associated” a vezető, ha az erő közötti jelenlegi propotional nyilvánvaló, mert, amint azt a 18. §, a mágneses térerősség a különböző helyszíneken vezető köré bármilyen alakú egyenesen arányos a jelenlegi keresztül a karmester. Az érték figyelembe veszi az alakja és méretei a vezeték, valamint a mágneses tulajdonságai a test mágneses mezőben a vezeték; ez az úgynevezett koefficiens induktivitást vagy induktivitása a karmester.